Limitarea plasmei de către un câmp magnetic [13] [c.119]
În capcane cu dopuri magnetice, confinarea particulelor se bazează pe reflectarea lor din regiunile cu un câmp magnetic puternic. O astfel de capcană reprezintă un volum de vid. care trebuie să fie umplut într-un fel cu plasmă. Plasma poate fi încălzită în interiorul capcanei sau injectată în capcană deja în starea de pregătire. Acest vid în cameră ar trebui să fie de ordinul a 10 mm Hg. Art. De asemenea, sunt propuse capcane de pluș cu un câmp magnetic în creștere rapidă. unde intensitatea câmpului crește la 40 Oe timp de 0,5 ms. [C.363]
Centrifuge cu plasmă pulsată. Posibilitatea de a utiliza efectele centrifugale în rotativ de separare a izotopilor în plasmă a fost indicat mai întâi Bonev [3], care a lucrat în domeniul fuziunii nucleare controlate. Pe baza multor experimente pe plasmă în spațiu închis capcane cu câmpuri electrice și magnetice crestinat a fost cunoscut faptul că viteza de rotație a ionilor în astfel de dispozitive ajunge la câțiva kilometri pe secundă. Acest lucru a depășit în mod semnificativ vitezele de rotație ale amestecului de gaz separat în centrifugele mecanice convenționale. [C.326]
Cea de a treia modalitate de obținere a energiei atomice este legată de realizarea fuziunii termonucleare controlate. În inima fuziunii termonucleare sunt procesele de interacțiune a masei preîncălzite cu nucleele elementelor luminoase. Așa-numita condiție de aprindere necesită ca masele de reacție să genereze energie care depășește pierderile inevitabile. Acesta este de obicei exprimat în termeni de valori minime ale temperaturii, densității și timpului de închidere a plasmei. Pentru a efectua reacția termonucleară, este necesar să se încălzească plasma la o temperatură de aproximativ 100 milioane ° C Când sunt încălzite, moleculele și atomii sunt ionizați complet într-o plasmă constând din ioni încărcați. Din acest motiv, este posibilă blocarea plasmei într-un câmp magnetic. [C.80]
Folosind izotopi radioactivi arătate [1310] în prezența unui câmp magnetic omogen coaxial crește viteza de evaporare a probei, iar anodul este întârziată elementul de transport a particulelor de la anod la catod zonei de evacuare. Aceasta conduce la o creștere semnificativă a concentrației particulelor elementelor care sunt separate în plasma de descărcare de gestiune în apropierea anodului. (Concentrația vaporilor crescută în apropierea elementelor de electrod ale probei a fost de asemenea observată [103] în). Atunci când câmpul este putere suficient de mare (300-400 gf) în arc apar curenți de circulație verticală (Fig. 41) pentru a facilita retenția particulelor în nor arc [1223 ]. Temperatura efectivă a plasmei crește și deplasările maxime de la axa la periferia descărcării [1223]. Toate aceste fenomene, precum și spațial -Time nor descărcare stabilizare determina creșterea observată a intensității atomice și ionice special linii, îmbunătățind reproductibilitatea evaporarea probei și spectrul de excitație. [C.129]
Cu astfel de cerințe ridicate, dificultățile experimentale cresc incomensurabil. Problema în sine este obținerea temperaturilor solare în laborator. Este adevărat că în prezent este posibil să ajungeți la 100 de milioane de grade, dar numai pentru o fracțiune de secundă. Nerezolvate rămân alte probleme legate de limitarea stabilă a plasmei la densități mari ale particulelor. La temperaturi de câteva milioane de grade, particulele sunt super-rapide. Într-o fracțiune de secundă, plasma se întinde și se răcește din nou. Nu există material pământesc la aceste temperaturi și nu se poate păstra o plasmă fierbinte. În sistemul solar, acest lucru este posibil numai pentru Soare, datorită masei și dimensiunilor mari, gravitatea păstrează plasma solară într-un vid cosmic. Din cauza problemei materialului, problema plasării în plasmă a fost, în avans, aparent condamnată la eșec. Din fericire, a fost posibil să se găsească o soluție elegantă a plasmei care poate fi reținută de câmpuri magnetice puternice. [C.216]
Oamenii de știință sovietici de la Institutul de Energie Atomică. Kurchatov capabil de a obține plasma care ocupă volumul de câteva zeci de litri, la o temperatură de aproximativ 10 până la 40 ° C și o densitate de aproximativ 10 particule de 1 cm. Detenția de plasmă în instalație, prin utilizarea unor câmpuri magnetice de forme geometrice complexe, a fost adus la sutimi fracții de secundă. [C.51]
Fenomenul supraconductibilitate a venit deja din pereții laboratoarelor de cercetare industrie produce magneți, sârmă, bandă, cordon de materiale supraconductoare. Sunt surse compacte și necostisitoare de câmpuri magnetice puternice. care este deosebit de important pentru transmiterea de energie electrică pe distanțe lungi. crearea acceleratoarelor de superputere ale particulelor elementare. înfundarea plasmei termonucleare. La începutul anilor '70 cea mai ridicată temperatură critică de aproximativ 20-21,5 ° K a avut mai multe aliaje și compuși (metaloide), făcând posibilă aplicarea nu numai heliu lichid, dar criostate hidrogen. Cu toate acestea, supraconductorii vor fi folosiți pe scară largă în domeniul ingineriei energetice de mari capacități și în alte domenii ale tehnologiei [c.38]
Introducere. Există situații în care împrăștierea particulelor încărcate de un câmp magnetic este posibilă. În 5.2, este luată în considerare reținerea particulelor prin intermediul unui câmp dipol. care este aproximativ câmpul magnetic al Pământului. Particulele captate de câmpul magnetic al Pământului. formează centurile de radiații ale lui Van Allen. O altă aplicație a problemei de limitare a particulelor încărcate este legată de problema fuziunii termonucleare controlate. unde o plasmă fierbinte de înaltă densitate trebuie izolată fizic de interacțiunea cu suprafețele solide. În acest scop, au fost investigate un număr mare de configurații magnetice, vom face o scurtă trecere în revistă a principalelor metode de plasare în plasmă. Pentru fiecare configurație există o serie de întrebări care necesită un răspuns pentru a stabili dacă această configurație este potrivită pentru reținerea practică a unei plasme date [c.240]
Cyclotron de încălzire prin rezonanță într-un câmp magnetic omogen. În Ch. 4 procesul de accelerare a particulelor la energii înalte în mișcare sincronă cu un câmp de deplasare este luat în considerare în detaliu. Cel mai simplu tip de astfel de accelerare sincron - rezonanță între undelor electromagnetice cu polarizare circulară cu frecvența unghiulară (G și particule de rotație într-un câmp magnetic constant cu frecvența ciclotronică w = u In timp ce acest simplu încălzire tip de rezonanță nu este de obicei folosit pentru plasma din cauza lipsei de retenție .. în domenii omogene. considera ca. următoarele secțiuni examinează încălzirea în câmpuri oglindă. câmpuri de încălzire uniformă poate avea unele utilitate în a reține câmpurile toroidale sau, în cazul în care și eyutsya foarte mare accelerare câmpuri. [c.263]
Apoi, în funcție de starea de echilibru în plasmă (33.10), presiunea din plasmă scade în direcția creșterii câmpului magnetic. iar la o temperatură omogenă densitatea plasmei scade. Prin urmare, este posibilă menținerea plasmei cu ajutorul unui câmp magnetic. [C.121]
Simetrici capcane de câmp magnetic în planul median scade cu distanța față de axa care duce la instabilitate, care constă în aceea că plasma se mută în zona câmpului slab prin deplasarea liniilor de câmp [51]. câmp toroidal este de asemenea afectat de această instabilitate, dar ele sunt stabile într-o conductivitate plasma infinită care se apropie din cauza trecerii liniilor de câmp magnetic. Totuși, ele nu vor fi stabile dacă rezistența plasmei este finită [23]. Un echilibru stabil poate fi realizat prin menținerea plasmei într-o regiune în care câmpul magnetic crește peste tot cu distanța. Un astfel de câmp magnetic semideidal cu o geometrie acută-înclinată [65], numită caspiu. Acesta poate fi format prin schimbarea direcției curentului I într-una dintre înfășurările oglinzii magnetice, ceea ce duce la vârf axial simetrică (fig. 5.8 inch). Patru conductori drepți (direcțiile curente sunt prezentate în Figura 5.8, d) formează o vârf bidimensional. echivalent cu quadrupolul magnetic (a se vedea punctul 3.3). Datorită simetriei câmpului magnetic în centrul valvulei este zero, ceea ce conduce la încălcarea condițiilor adiabatic (5.1) și, în consecință non [c.242]
Vedeți paginile în care se menționează termenul de plasare cu plasmă de către un câmp magnetic. [c.55] [c.124] [c.242] A se vedea capitolele din: