distribuția de încărcare în conductoare.
conductori metalici în general, sunt neutre: ele sunt la fel de taxe negative și pozitive. Pozitiv încărcat - ioni este în rețeaua cristalină, negativă - electronii se deplasează liber în conductorul. În cazul în care conductorul raportat cantitate excesivă de electroni, devine încărcat negativ, în cazul în care conductorul „selectat“ un anumit număr de electroni, este încărcat pozitiv.
Absența câmpului în interiorul cavității în conductorul de protecție creează electrostatică. Conductor sau o plasă de metal suficient de gros, care înconjoară din toate părțile de o anumită regiune, scut de câmpuri electrice create de cheltuieli externe.
În Electrostatica luate în considerare, de distribuție de încărcare constantă de echilibru. condiție stationaritate este egală cu zero în câmpul conductor E = 0. Dacă tensiunea nu este egal cu zero, acest lucru ar crea forțe electrice care provoacă mișcarea direcțională a electronilor, adică curent electric ...
taxele excesive raportate conductor este distribuit uniform numai pe suprafața sferei de metal sau mingea. În toate celelalte cazuri, taxele sunt distribuite inegal: cu cât curbura, cu atât mai mare densitatea de încărcare de suprafață pe suprafața conductorului. Să ne dovedesc acest lucru. Ia două raze pasă R1 și R2. perceput taxe și q2 q1. respectiv. Îmbinați-le sârmă. Taxele vor muta mingea de la unul la altul, atâta timp cât potențialul întregului sistem nu va fi la fel. Influența firului va fi neglijată.
potențialul sferelor încărcate în compușii acestora
Încărcarea este distribuită pe întreaga suprafață, astfel încât s sale densitate de suprafață este invers proporțională cu raza de curbură a suprafeței
Am găsit intensitatea câmpului electromagnetic încărcat conductor aproape de suprafața sa. Folosind teorema lui Gauss. Revizuirea conductor constituie o suprafață echipotențială. Liniile electrice sunt perpendiculare pe suprafețele echipotențiale. Alegem cilindru de suprafață S ca Gaussian de dimensiuni foarte mici, care sunt perpendiculare pe suprafața de formare a conductorului (vezi. Fig.). În interiorul suprafeței cilindrului de încărcare densitate s presupusă constantă.
Vom împărți fluxul în trei integrantă: de parte, la capătul inferior și suprafețele de capăt superioare. Prima integrală = 0, la Cosa = 0. a doua parte integrantă = 0 la t = 0. Obținem E ....:
zona T. Pentru. Shaded este egală cu suprafața de capăt superioară a intensității câmpului direct la suprafață este proporțională cu densitatea de încărcare de suprafață.
