Programul și metodologia studiului.
1. Prin natura și referințele din literatură [1, 2, 4] pentru a face schița lămpii și de a studia structura sa.
2. Examinați structura și circuitele barei de măsurare (Fig.1.1).
Figura 1.1 Diagrama schematică a unui stand pentru caracterizarea lămpilor incandescente. QF - disjunctor; HL - lumina de avertizare; BL - fotocelula, V - tiristor; EL - lampa cercetate, PA1 - ampermetru; SA1 - Switch; lumina metru RA2-; A-amplificator (controler tiristor Schema este prezentată în Figura 4.2.)
Schema de principiu a instalației este transferată la raport. De asemenea, raportul
trase dispunere reciprocă a actinometru lămpii și fotoelemente care indică distanța între acestea. Fig. 1.2
aranjament lampă 2
fotocelula 3, actinometru 1, carcasa 4, tubul 5
3. Din aplicația tabelul A.1 pentru a scrie la masă 02. lămpile tehnice de studiu de date, inclusiv temperatura spirală - Tsp și tensiunea nominală.
4. Pentru a efectua experimente preliminare pentru care:
a) se măsoară tensiunea de alimentare, oprirea tiristor SA și (+);
b) să includă SA și un regulator de tiristoare (-) scădere
tensiunea furnizată lămpii la un nivel minim. Se măsoară U și I și
folosind legea lui Ohm pentru a determina R0 - rezistența la rece spirala
condiție.
c) să stabilească valoarea nominală a puterii lămpii și wattmetrul
găsi valoarea nominală a tensiunii.
Fig. 1.3. Diagrama schematică a măsurării temperaturii
T2 - transformator, R1. R7 - rezistori. VD13, VD14 - diode Zener, A -
K140UD1A amplificator, VD1 ... VD8 -diody, dispozitiv VK- thermoradiation
PA1 - ampermetru.
g) una din poziția arbitrară a lămpii luată ca bază, măsurată la aceeași iluminare - E0 Fără a se schimba distanța dintre lampa și fotocelula, rotirea în jurul axei de lampă, pentru a face măsurători ale iluminări E și setați corecția pentru intensitate asimetrică (Formula 1.1)
în cazul în care: ΣE - suma iluminării măsurate;
n - numărul de măsurători de iluminare.
Valoarea reală a luminanței medie se determină prin înmulțirea citirile de pe Cr. Voi.
Temperatura filamentului lămpii este măsurată folosind termoelektroradioaktinometra (TERA) este inclus într-un circuit special (Fig. 1.3.). Curentul măsurat proporțional emf TERA termo, care la rândul său este proporțională cu gradul al patrulea temperatura filamentului. Fig. 1.4. dat fragment din această dependență.
Setări utilizator efectuate prin rezistorul R6 (Figura 1.3.). pe
grafic (figura 1.4.) determinată curent. Temperatura nominală corespunzătoare
fire și rezistor R6 setați acest curent.
Fig. 1.4. Termoelektroradioaktinometra curbei de calibrare
Când temperatura filamentului curent schimbare de temperatură va varia și este determinată în conformitate cu aceeași figură. 1.4. Pentru producția de optice dispozitiv de măsurare TERA ar trebui să fie direcționată către firul pentru ca acesta să fie mutat pe verticală până când o casetă vizor roșu nu se va schimba atunci când lampa de tensiune. măsurarea tensiunii luate este vizibil pentru firul limitelor de proiecție.
5. Examinați de iluminat și măsurarea parametrilor electrici ai lămpii atunci când schimbarea de tensiune. Limitele de măsurare a tensiunii sunt luate în conformitate cu posibilele fluctuații de tensiune în rețelele rurale ± 10% din tensiunea nominală. Măsurătorile sunt făcute pentru 5 nivele
tensiuni, inclusiv nominală și o extremă, adică 1,1 Un; 0.9 UH. schimbare
Parametrul este supus legii empirice:
în cazul în care: X. XH - a căutat și de rating;
U, Un -Current și valoarea nominală de tensiune;
K - indicele, tabelul A.2.
Grăitor, aceste relații sunt prezentate în Fig. 1.5. și 1.6. în termeni relativi. Copiile sunt transferate în raport.
În iluminarii măsurat E. curentul I, tensiunea U, temperatura T. firului Ceilalți parametri sunt definiți prin formulele:
Flux luminos: FSV ≈ 3,7 π Eav # 8467; 2 (1 3)
3.7 unde π - mediu unghiul solid real al farurilor (4 π - plin unghi solid sferă; Eav = E # 8729; kt # 8729; Rezervă - iluminarea medie a fotocelulei, Lux; E - lectură de instalare contor de lumină; Rm. Prince - corecțiile determinate prin formulele (0.1) și; (1.1.) Kt = 1.
# 8467; - distanța dintre axa lămpii și fotocelula, m.
rezistență filament lampă: (1.4)
Puterea activă P = U # 8729; I (1.5)
armonici de putere G = (Uc -ul) # 8729; I (1.6)
ieșire de lumină # 968;, temperatura filamentului
Pampa T de la tensiunea de alimentare, unități relative
Tabelul 1.2. _______ caracteristici de funcționare ale lămpii.
6. Conform experimentelor, se trag concluzii cu privire la gradul de coincidență a parametrilor experimentale și calculate, precum și despre caracteristicile lămpilor incandescente în comparație cu alte surse de lumină. Dacă datele discrepante pașaport depășește 10%. este necesar să se identifice cauzele erorilor. și să repete experiența, dacă este necesar.
Eficacitate luminoasă: (1.6)
Lucrarea, de asemenea, necesară pentru a identifica componentele de redistribuire ale radiațiilor și eficiența conversiei acestora
Fluxul de radiație integrat determinat prin formula Stefan-Boltzmann:
În cazul în care: Au - zona firului condiționată, de masă. A.1. (M 2)
# 963; - Boltzmann și masa. A3.
# 949; s - grad câștig tungsten integrantă din înnegresc Fig. A4.
eficiență radiantă (eficiența radiației integrală) - folosind formula:
Fluxul activ: (1.9)
unde # 949; St - coeficientul mediu de radiație termică în tungsten vizibil
Zona (Figura A4.)
-Zona grafică a.ch.t. proporțională a debitului în zona 0 ... 380 nm.
- Cu toate acestea, pentru a.ch.t. flux în regiunea 0..760 nm.
- Cu toate acestea, pentru curgerea integrală.
Toate valorile sunt luate pentru aceeași temperatură și sunt pe A5 desen. Piața S'a1 și S'a2 determinate de bara de funcții (fig. 1.8). Metoda de calcul este descrisă în explicarea funcționării.
Eficiența lămpii a miezului:
Lampa (efectiv) de curgere, W
Lampă eficiență luminoasă (1.15)
Valorile măsurate și calculate sunt înregistrate în tabelul 1.2 în „abs.“ Coloanele „rel“ făcând valorile relative ale aceleași cantități, în care
numitor calcularea valorii relativă egală cu absolută
Valoarea la această valoare Un. Valorile relative ale parametrilor, fiecare cu propriul său simbol (•, V, *, i ○), reprezentate pe un grafic (Figura 1,5-1,6).
Modificări în eficiență apare programul # 951; = f # 8729; (U%).
Explicarea muncii.
Motivul încălzit radiației corp spirală sunt tranzițiile electronice moleculare în structura metalică, însoțită de eliberarea unui flux fotonic. Distribuția de fotoni din spectrul descris ecuația Planck (1.11) și este prezentată în Fig. 1.7. Fluxul integrat de radiație este proporțională cu suprafața delimitată de curba corespunzătoare (fig. 1.7) și definite de legea Stefan-Boltzmann pentru (1.7 Fig.) Fluxul activ (aparent) face parte dintr-un flux integral limitat # 955; # 951; = 380 nm și # 955; k = 760nm.
Acest flux poate fi găsit cu ajutorul formulei (1.9).
Distribuția spectrală a fotonilor pentru a.ch.t. Acesta este descris de funcția Planck
în cazul în care: # 955; - să coordoneze lungimea de undă de emisie, m;
T - temperatura, K;
A - zona de radiație, m 2;
K1 = 3,74 # 8729; 10 -16 W # 8729; m -2; R2 = 1.4 # 8729; 10 -2 microni.
Când valoarea maximă a temperaturii T este dată de funcția lui Planck
lungimi de undă, și în care: # 955; max = 2896 / T, m (1.13)
Dacă (1,11), împărțit (1,12), la o lungime de undă (1.13), funcția Planck
Ea devine independentă de temperatură și este reprezentată în raport
coordonatele
Integrarea această caracteristică permite oricui să intre în
această zonă în unități relative: SA1“, SA2' , Ss', în care fiecare dintre aceste valori proporțional cu aria graficului (porțiunea hașurată). Valorile S „(# 955;“) au fost calculate și sunt prezentate în Fig. 2.5.
Figura 1.7. distribuirea a.ch.t. radiații (1) și tungsten (2).
Ris.1.8. legea lui Planck pentru un corp fierbinte, în unități relative
Laborator № 4