Severitatea sensul lui Efraim:
Severitatea - 1. Organele inerente ale proprietății, în temeiul cărora acestea sunt atrase la pământ și a căzut jos.
2. Bunurile grele (1,3-8,11).
Severitatea sensul cuvântului în dicționar Ushakov:
Severitatea
gravitație, g. Numai unități. proprietate inerenta a organismelor, în virtutea-cerned Ele sunt atrase de pe pământ, care se încadrează în jos. Gravity. Centrul de greutate. 2. Numai unitățile. Distragerea. substantiv. grele în 1 cifră. Greutate grele. Severitatea sarcinii. Severitatea sarcinii. Greutate, greutate. Severitatea nu este mare. 3. Un obiect greu, lucru greu. De ridicare a greutăților. Transport de sarcini grele. Ridica o greutate. 16 (carte.). Severitatea operației. Gravitatea problemei. Gravitatea pedepsei. Gravitatea infracțiunii. Admite sub greutatea dovezilor. Greutatea de responsabilitate. Severitatea vieții. Severitatea bolii. Severitatea mersului. Severitatea separării. 5. dificultate dificultate (librărie.). Ei de multe ori a vorbit despre gravitatea drum. Maxim Gorky. 6. Numai unitățile. Un sentiment de ceva greu, apăsătoare. Ingreunare cap. După cină, toți au ridicat în picioare, cu o greutate de frumos în stomac. Gogol.
Severitatea sensul cuvântului în dicționar Dahl:
greutate
grele, COG, etc .. cm. pentru a trage.
Severitatea sensul cuvântului în dicționar Brockhaus și Efron:
Severitatea (la Gravité, Pesanteur, die Schwere, gravitatea) a unui corp este întregul set al forțelor gravitaționale care acționează pe ea de pe Pământ. Dacă dimensiunea corpului este atât de mică în comparație cu mărimea Pământului, forțele gravitaționale aplicate la diferite puncte ale corpului, pot fi luate în paralel, rezultanta ele se numește greutatea corpului (vezi. Greutatea și cantarirea). Centrul de forțe paralele (a se vedea. Statica), T. numit centrul corpului. Valoarea greutății corporale se măsoară în unități de forță, în dyn (vezi. Măsurile unitare), mai degrabă decât în grame și kilograme sau livre și puduri, deoarece acestea sunt unitatea de masă. Greutate corporală, t. E. Numărul materiei sale, este constantă, în timp ce greutatea corporală este diferit în diferite locații de pe suprafața pământului și altitudini diferite. sub lățimea # 955; STM la înălțimea h deasupra nivelului mării de un gram de greutate este egală cu (980,6056 - 2,5028Cos2 # 955; - 0,000003h) Dyn. Căderea liberă a corpurilor sub influența T. In mecanica teoretică se ocupă cu căderea liberă a corpurilor în diferite tipuri, deoarece nu pot fi luate sau nu au fost luate în considerare diferitele situații care țin de corp, mediul în care mișcarea are loc, pentru a proprietăți ale forței de atracție a pământului și chiar propria lor mișcare a pământului. corp în cădere poate fi complet sau solid, lichid sau gazos deformabil; dacă este solid, acesta poate fi solid sau constau din mai multe părți separate. Mediul în care se face mișcarea corporală, poate fi de densitate uniformă (cădere a corpului în apă sau în atmosfera inferioară) sau densitate neomogen (aerolites picătură prin diferitele straturi ale atmosferei). Puterea AT este luată în considerare în anumite chestiuni sub pretextul unei forțe constante (în mărime și direcție), iar celălalt - sub masca de forțe de atracție densitate uniformă glob. Pentru zborul de proiectile cu cea mai mare în prezent, atinge viteze poate neglija schimbarea în magnitudinea și direcția T. forței de-a lungul traiectoriei. În ceea ce privește mișcare proprie a Pământului, este posibil să se neglijeze sau rotirea acestuia, sau să ia în considerare impactul mișcării sale de rotație a organismelor care se încadrează. Doar o chestiune de mișcare a corpului care se încadrează ar trebui să fie luate în considerare aspecte ale unui corp de zbor grele în gol, presupunând forță constantă de-a lungul traiectoriei de zbor. În acest caz, centrul T. deplasează ca punct material de masă egală cu masa corpului și corpul în sine este rotită în jurul centrului său de inerție TA. În cazul în care organismul este pornit fără viteză inițială, centrul T. sale accelerare uniformă cade în jos de-a lungul liniei verticale, iar distanța față de poziția inițială va crește cu timpul t (timp de numărare de la începutul incidenței) în modul următor: y = g (t 2 / 2), unde g este o accelerație constantă egală cu raportul dintre greutatea corporală a raportului de greutate. Viteza v punctului (adică centrul T. corp ..) Crește conform legii: v = gt. Dacă în poziția inițială a materialului la rată b inițială în jos se comunică, prin mișcarea uniform accelerată alătura mișcare uniformă la viteză b jos, astfel încât distanța y va varia conform legii: y = bt + g (t 2/2) și viteza - de drept v = b + gt. Dacă în poziția inițială a punctului material comunica viteza inițială b în sus și în jos pentru a se alătura uniform accelerată mișcare uniformă mișcare ascendentă la o viteză b. astfel încât distanța y va varia conform legii: y = g (t 2/2) - viteza BT și - prin lege v = gt - b. Deoarece punctul de material de la început aruncat în sus, acesta va merge mai întâi în sus, așa că vor avea valori negative, viteza v este astfel descrește continuu. La momentul t1. egal cu b: g. Viteza devine zero, punctul atinge înălțimea maximă h = b 2 / 2g asupra locului din care a fost aruncat în sus. După acest punct va cădea uniform accelerat, iar când t1 este 2 dobândește viteza b. în jos, și apoi y va fi zero. Dacă în poziția inițială a punctului material comunică v0 inițială a vitezei, cu o linieyu componentă verticală (direcția în jos), unghiul (π / 2 - # 945;), și un unghi orizontal linieyu # 945;, astfel încât componenta vitezei pe direcția verticală (în jos) va fi egal cu V0 Sin # 945, iar componenta în direcția orizontală X este egal cu Cos v0 # 945, apoi la o mișcare uniform accelerată: y = v0t Sin # 945; + G (t² / 2). (1), în paralel cu linia verticală în jos pentru a se alătura unei mișcări uniforme x = cos v0t # 945;. (2), paralel cu direcția orizontală. Aceste două ecuații (1) și (2) care exprimă variația coordonatelor unui punct al materialului aruncat oblic față de orizontală. Prin ștergerea t ecuațiile obținem ecuația căii: y = xtg # 945; + (Gx²) / (2V0 ²cos² # 945;) Este ușor de văzut că această curbă trece prin punctul B. ale căror coordonate sunt: x1 = - (v0 ²sin # 945; cos # 945;) / g; y1 = - (v0 ²sin² # 945;) / 2g. Dacă mutați originea în acest punct și pentru a semnifica noile coordonate prin # 958; și # 951;, atunci ecuația de calea pentru a obține aspectul: # 958; ² = 2p # 951;. (3) unde p = (v0 ²cos² # 945;) / g. Ecuația (3) este ecuatia unei parabole, a cărui vârfuri se află la axa punctului B. și direcționată de pozitiv direcția axei verticale noi # 951; Femeie. Când conduceți punctul aruncat nu trece prin V. vârf Dacă unghiul # 945; negativ, astfel încât viteza inițială este unghiul ascuțit (π / 2 - # 945;) cu linieyu direcție verticală, în sus, vârful va fi în direcția pozitivă a axei x și trece prin punctul de aruncat vertex B la momentul la care viteza este orizontală. În acest moment, punctul atinge cea mai mare înălțime a acestuia; apoi începe să scadă în jos și traversează axa X la o distanță s de la punctul de plecare de două ori mai mare abscisă punctul B. Distanța se numește interval de zbor. Deoarece rezistența cale aeriană este diferit de un parabole în care, după trecerea prin punctul cel mai înalt al traiectoriei brusc coborât în jos și, după ce trece printr-o linie orizontală se apropie asimptotic de o asimptotă verticală. D. Bobylev.