Deoarece operatorii A și B sunt hermitieni [c.86]
Din definiția unui operator de Hermitian și ecuația (2.9) nu implică faptul că propria lor funcție / f. fkg aparținând aceleiași valori proprii. vor fi ortogonale unele cu altele. Dar, prin construirea de combinații liniare ale acestor funcții. se poate obține un sistem de funcții complet ortogonale. Un sistem de funcții ortogonale pot fi normalizate, adică. E. Pentru fiecare factor de căutare Nk normalizare (Ecuația (2.9) este rezolvată până la un factor arbitrar) și prin înmulțirea trece la sistemul funcției F1 Fa. Fy. pentru care [c.13]
Fie ca A și B să fie operatori hermitici [c.86]
Observăm că comutatorul împărțit la r este adesea numit brațul Poisson cuantic pentru operatorii A și B). Dacă comutatorul C este zero, atunci spunem că operatorii A și B merg pe navetă. Evident, produsul a doi operatori hermitici va fi, de asemenea, un operator hermitian numai dacă acești operatori se deplasează. [C.45]
Operatorii hermitici sunt a) b) 1 + și 1 [c.28]
Observăm că egalitatea H = H2 este satisfăcută deoarece hamiltonianul este hermitian și S ^ este integrarea suprapusă a funcțiilor φ și φb [c.91]
Arată că definiția operatorului hermitian J / A dT = i (Ay) dT [c.11]
L5. = f P A2 = i F AA Fi / T. Fie A F = /, atunci J P AA Pt = Jt A / t. deoarece operatorul A este Hermitian [c.86]
Nu, nu este. Existența mai multor valori reale corespunzătoare-TION de fapt, nu garantează că operatorul va satisface definiția unui operator Hermitian (// r (k) exp (- ax) = - exp (-. S), dar [c.87]
Dacă H și sunt operatori hermitici, atunci [c.135]
Funcții continue. având un modul pătrat integrabil, sunt demne de remarcat prin faptul că trebuie să tindă la zero la infinit. Pentru astfel de funcții, hermiticitatea operatorilor mecanicii cuantice poate fi verificată direct. Deci, dacă ffl-2 funcționează în spațiul tridimensional, [c.44]
Dacă a. atunci această egalitate va fi satisfăcută numai sub condiția = Dacă aceasta [c.53]
Cerința de liniaritate este legată de principiul suprapunerii. b) atât operatorii, cât și funcțiile lor pot fi ieksnymi Komi, adică includ unitatea imaginar = l / - .. Dar cantitățile fizice reale, numite, deoarece acestea trebuie să respecte numai operatorii cu valori proprii reale. Acest lucru impune operatorilor o condiție suplimentară - acestea trebuie să fie autoadjunct sau - un alt nume - Hermitian. Operatorul se numește Hermitian dacă îndeplinită următoarea relație [c.39]
Un astfel de dispozitiv sa dovedit a fi teoria operatorilor liniari hermitici. a cărui utilizare se bazează pe ideea foarte fructuoasă a imaginii fiecărei particule fizice, cu ajutorul operatorului corespunzător. Operatorul în sens larg înțelege un set de acțiuni, cu care, în funcție de o funcție dată [c.10]