Soluția este ecuația de dispersie
Soluții ale ecuației de dispersie. corespunzătoare valului înapoi, sunt situate pe foaia superioară a planului Kt din al patrulea cadran pentru prima variantă de deasupra curbei I, pentru a doua pe curba II. În condiția P σΚ 8 (i, undele din ghidul de undă stratificat cu filme rezistive sunt rapide, în condiția p (oj / ep), lent [1].
Soluții ale ecuației de dispersie. corespunzătoare undelor complexe de tipul celui de-al doilea, sunt îndepărtate de punctele de decupare ale undelor de suprafață. În plus față de acestea, ecuația de dispersie are soluții care sunt complexe în întreaga gamă de frecvențe infinită. Aceste soluții corespund așa-numitelor valuri complexe necorespunzătoare. [2]
Soluții ale ecuației de dispersie. corespunzătoare valului respectiv sunt prezentate în Fig. 5.2. La frecvențe înalte, acestea se află în imediata apropiere a axei imaginare. Deoarece valul determinat de aceste soluții nu este conectat la undele de suprafață și există independent în întreaga gamă de frecvențe, acesta poate fi clasificat ca un val HE complex. [4]
Soluția ecuației de dispersie (1) poate fi găsită grafic. [5]
Soluția ecuației de dispersie (3.18) pentru determinarea oricărui parametru pentru cele rămase necesită o muncă de calcul mare și se realizează prin metoda aproximărilor succesive. De exemplu, pentru a determina mărimea L, este necesar să se calculeze de mai multe ori partea stângă a Eq (3.18), obținându-se o modificare a valorii L pentru satisfacerea egalității. În alte cazuri, procesul de soluționare poate fi și mai complicat, deoarece este necesar să se substituie simultan atât cantitatea necesară, cât și partea dreaptă a ecuației (3.18), caută egalitatea lor. [6]
Soluția ecuației de dispersie (1) poate fi găsită grafic. [7]
Soluția ecuației de dispersie (7.39) în raport cu valoarea proprie aleasă este de obicei efectuată prin metoda secant sau prin metoda parabolei. [9]
Ecuația de dispersie complexă soluție (4.12) este, în general, o sarcină dificilă din cauza lipsei de intrări în planul complex al funcțiilor Mathieu funcțiilor trigonometrice și coeficienții de dilatare a funcțiilor Bessel. Pentru a depăși această dificultate, ne limităm la o serie de frecvențe în care valorile S12 sunt suficient de mici. În acest caz, în extinderile de Mathieu asupra funcțiilor trigonometrice și cilindrice pot fi luate în considerare numai primii termeni, astfel încât coeficienții de dilatare necunoscute folosind (4.12) sunt reduse. [10]
Soluțiile ecuației de dispersie sunt două dintre cele patru noduri ale fiecărui patrulater. [11]
După rezolvarea ecuației de dispersie, devine posibilă calcularea distribuției deplasărilor și tensiunilor pentru fiecare mod la orice frecvență. [12]
Prin urmare, soluția ecuației de dispersie pentru oscilațiile longitudinale poate fi scrisă în forma exactă: ω - ωω coLe - ikw. În acest caz, viteza de grup a oscilațiilor longitudinale se dovedește a fi zero. [13]
Comportamentul soluțiilor ecuației de dispersie pentru valul EHn are propriile caracteristici fundamentale. În Fig. 5.8 acest punct corespunde punctului C. În acest punct (în figura 5.8 corespunde punctului AZ), ei trec în regiunea II, unde corespund undelor de ieșire. Regiunea de frecvență a undei de ieșire ENn este mult mai mare decât cea a undei E0. La frecvențe joase, valul de ieșire EHn, ca și EOb, trece într-un val lent. Existența unor valuri rapide de suprafață se explică prin influența unui film rezistiv. În ghidul de undă dielectric obișnuit, așa cum am văzut, undele de suprafață lentă Ehlm trec direct în valurile de ieșire. Studiile numerice arată că, prin creșterea frecvenței regiunii existenței neetanșe undelor de conducere E0m film, EH m (interval A n - 1 2) sunt ingustate, valoarea minimă a creșterii constante fază relativă. [14]
Pagini: 1 2 3 4 5