;
;
- raza de curbură a anodului.
Figura 4 prezintă dependența care permite identificarea corectă localizarea minimă în secțiune transversală a grinzii, ceea ce este important pentru dezvoltarea de proiectare tun anod și alegerea modului de amplasare a cristalinului magnetic. Relația dintre valorile unghiului de convergență fasciculului înainte și după diafragma este exprimată după cum urmează:
Dacă catod și are un curent de emisie suficientă în fasciculul este limitată de spațiu de încărcare, acțiunea de focalizare a obiectivului este independent de tensiunea aplicată. Astfel, teoretic, forma fasciculului este independent de tensiune care accelerează electronii.
Figura 4 - distanța focală relativă a diafragmei anod
pistol pe raza de curbură relativă de anod
.
Detalii de bază ale tunului de electroni, care calcul se bazează pe metoda Pierce, și poate fi determinată prin alte metode. În acest caz, este necesar să se determine toate caracteristicile sursa emițător:
1. Relația curent tensiune a fasciculului; convergență fascicul unghiuri spațiu în interiorul anod - catod
, și în spatele anod
;
2. Densitatea de curent catodic;
3. Dimensiunea fasciculului și densitatea curentului în acesta în timpul trecerii deschiderii anod.
Relațiile dintre curent și tensiune și fascicul geometriile sunt prezentate în diagrama din Fig. 5. Caracteristicile emițători depind de dimensiunea lor relativă. Prin urmare, în procesul de calcul, puteți alege orice scară convenabilă. Dimensiunile absolute sunt determinate de condițiile de densitate de curent admisibilă a emisiei de catod. Fig.5 este o diagramă a unui universal, care să permită să se determine raportul dintre cantitățile
;
;
;
. Fiecare punct de pe grafic corespunde unei soluții particulare a designului radiatorului.
Figura 5 - Diagrama pentru a selecta dimensiunea radiatorului Pierce.
În cazul în care cele două valori sunt date, de obicei
, valorile rămase sunt determinate din diagrama. Însăși forma electrozilor, ca de obicei, sau determinate numeric folosind baia de placare. În legătură cu dorința în instalațiile termice-electroni într-o creștere a fasciculului densitatea de curent este interesant de observat limitările perveance reprezentat emițători o astfel de construcție. Sisteme cu perveances mari sunt pe partea dreaptă a diagramei în Fig.5. Atunci când se deplasează spre dreapta de-a lungul liniei
scade. Astfel, pentru o anumită rază de catod sferice
electrod de accelerare trebuie plasate, cât mai aproape posibil de catod. Împrăștiind efect diafragma anod crește cu abordarea acesteia la catod. Prin urmare, pentru a obține același unghi de convergență a fasciculului la ieșirea din radiator
modelarea fasciculului trebuie să aibă loc la un unghi mai mare
. Când raportul dintre catod distanță - o diafragmă
la diametrul final
Devine atât de mică încât diafragma începe să denatureze câmpul la suprafața densității de curent a emisiei catodului în mijlocul catodul devine mai mică decât la margini. Prin urmare, densitatea de curent în fascicul devine neuniformă în secțiune transversală, iar curentul fasciculului este mai mică decât ar fi de așteptat din diagrama din figura 5. raportul limită
Acesta este în general considerată a 0,7. Amploarea și semnul unghiului
este în mare măsură influențată de taxa de spațiu și în fascicul, ca perveans fascicul
Este o funcție atât
, și relații
.
pentru diferite raporturi ale razelor de curbură anod și catod sunt prezentate în Fig.6. După ieșirea din fasciculul prin orificiul de anod în camera de proces în care nici un câmp electric, acesta este influențat de taxa spațiu începe să devieze, deși secțiunea transversală minimă și este situată în spațiul din spatele anod. Amploarea razei secțiunii minimă transversală a fasciculului
iar distanța secțiunii din planul diafragmei anod
Depinde de raza fasciculului la diafragma de trecere anod
și unghiul de convergență
. Pentru tunurile de electroni cu
sunt funcții ale relației
. Grafica, permițând definirea acestor parametri sunt prezentate în Figura 7.
Figura 6 - dependența unghiului de convergență fasciculului după emițător unghiului de convergență în interiorul radiatorului.
Principiul descris de tunuri electronice permite de a construi un sistem cu un raport între suprafața secțiunii transversale a zonei fasciculului de catod la 1. 40. Electrodul catodic este la un potențial catodic, și, prin urmare, nu necesită o cantitate suplimentară de tensiune de polarizare, ceea ce simplifică foarte mult instalarea circuitului de alimentare. Emițători construit pe acest principiu, utilizat pe scară largă în instalațiile de fascicul de electroni, în principal pentru topirea și sudarea metalelor. Sistemele de calcul, cele de mai sus nu este considerată prezența găuri în anod și efectul defocalizare pe grinda, astfel încât dă rezultate aproximative pentru sistemele reale. Prin urmare, calculul de mai sus dă rezultate aproape corecte pentru grinzi cu perveances
, așa cum este valabil și pentru cazul găuri mici și traiectorii de electroni paraxial. Când arme de înaltă conductivitate trebuie transportate compensa efectul găurilor anodului pe grinda de focalizare.
Figura 7 - Dependența parametrilor determinați de secțiunea transversală a fasciculului minimă (
), Cu privire la parametrii de proiectare ai arma.