Forța - o imagine în oglindă
oglinda Putere imagine / a este egală cu forța de atracție electrostatică, care acționează asupra unui electron situat la o distanță x og suprafața metalică și creează Nonae de metal pozitiv. [1]
In schimb, imaginea în oglindă putere vizualizate prin selectarea valorilor dielectrică, ceea ce duce la expresia (2.5.1.40), în acord cu datele experimentale. Un model adecvat este acela al potențialului bine, în care bariera este dispusă paralel cu suprafața, creând condițiile pentru o mișcare relativ ușor în interiorul găurilor de sprijin în barieră paralelă, dar împiedicând trecerea acesteia în volum. [2]
interacțiune-electrod ionic datorită forței de imagine în oglindă. dispersia și covalente forțe, depășește forța în soluția de hidratare este cauza adsorbției specifice. Astfel, natura specifică a adsorbit adsorbție permite exces de încărcare în comparație cu electrodul de încărcare semn opus. [4]
Kalinowski și Godlewski [184] au examinat efectul forțelor de imagine în oglindă semicantitativ pentru a schimba distribuția spațială a purtătorilor de sarcină capturat. [5]
Sensul fizic al acestei diferențe se datorează o slăbire semnificativă a forței de imagine în oglindă. prevenind îndepărtarea unui electron de pe suprafața metalică în timpul tranziției de la vacuum la soluție. [6]
Linia punctată arată forma barierei idealizat excluzând forța imaginii. Schott a introdus. [7]
Fenomenul de reducere a funcției de muncă sub influența unui câmp și oglindă forță imagine electrice. detectat pentru prima dată în emisie prin thermionic într-un vid experimente, este numit efect Schottky. Acest efect poate fi important pentru limitele secțiunii MD și PD din cauza înalte câmpuri electrice care există în sistemul TIR. De exemplu, la § 107 V / cm, coborârea înălțimea barierei la MD interfață este de aproximativ un electron volt. Rețineți că într-un tipic structuri MIS înălțimea inițială a potențialelor bariere în limitele MD și PD este atât de mare încât emisia Schottky nu contribuie în mod semnificativ în conductivitatea stratului dielectric la temperatura camerei. [8]
Pentru a elimina complet un electron din atracția CG-Coulomb (forța de imagine în oglindă), trebuie sa-l informeze suficientă energie pentru a parcurge distanța și, precum și unele de energie suplimentară necesară pentru ao muta la infinit. [9]
Primul termen corespunde contribuției câmpului extern, iar al doilea - contribuția forței de imagine în oglindă. căutând să păstreze electronii din suprafața metalică. [11]
Cu toate acestea, datorită structurii atomice discrete a metalelor de pe forța de electroni nu poate fi considerată pur și simplu ca o forță clasică o imagine în oglindă. când distanța de la suprafață aproape de câteva diametre atomice. [12]
Ecuația (2.21) este pur și simplu produsul a curentului de echilibru de electroni cu energii în intervalul de W W, W dW barieră potențială de transparență creată de forțele imaginii în oglindă pe suprafață. [13]
O barieră potențială la interfețele dintre diferitele faze (vacuum. - Solid, MD, PD, etc.) se formează cu forțe de lipire chimice, forța de imagine în oglindă. reprezentând forța de atracție Coulomb între electronul și sarcina pozitivă le-a indus F3 - e2 / 4yaede0 (2n 2 :), și câmpul electric extern. Câmpul extern și forța imaginii conduce la o scădere a înălțimii totale a barierei și îngustarea acestuia. [14]
Astfel, structura stratului dublu electric la limita dintre mercur și soluție concentrată de LiNO3 în FA, IPA și DMF poate fi interpretat prin asumarea Solvarea puternică a ionilor Li și UQ, în prezența forței de imagine în oglindă. reducerea grosimii stratului dielectric între suprafața electrodului și placa stratului ionic dublu. [15]
Pagini: 1 2 3 4