Evident, în cazul în care Ku
Offset prag fotoelectric. Am expus esența teoriei lui Einstein și verificarea experimentală în optica liniare - pentru câmpurile de lumină slabă. Un astfel de efect fotoelectric poate fi numit fotoni. [C.345]
Teoria electromagnetică a luminii nu a putut explica independența energiei fotoelectronilor privind puterea luminii. existența pragului fotoelectric, proporțional cu energia cinetică a frecvenței fasciculului fotoelectronilor. [C.301]
Marginea din roșu efect fotoelectric în ecuația Einstein teoria fotonică determinată din condiția ca energia fotonilor a funcției de lucru de electroni A [c.302]
Determinarea pragului fotoelectric pentru un metal cu funcția de lucru de 2 eV. [C.340]
Se determină funcția de lucru de electroni a suprafeței fotocatodic și pragul fotoelectric, dacă lumina de iradiere a fotocelulă frecvență 1,6-10 Hz oprește fotocurentilor când blocarea tensiune de 4,1 V. [c.341]
Metalul fotoelectric margine roșie este 4.5-10 m. Se determină funcția de lucru. [C.345]
apar dificultăți semnificative atunci când se utilizează tuburile fotomultiplicatoare în regiunea spectrală în infraroșu. După cum sa menționat deja, prezența pragului fotoelectric face imposibilă, în acest caz, utilizarea fotocatozii, perfect de lucru în regiunile vizibile și ultraviolete. Pentru măsurători în regiunea în infraroșu folosind fotodiode, mecanismul de acțiune al care se bazează pe efectul fotoelectric intern. [C.442]
Experiența a arătat. cu toate acestea, că dependența prezentată în Fig. 32,7 nu este întotdeauna cazul. Un număr de metale. în special substanțe alcaline, care se află la granița cu mult roșu în spectrul vizibil sau chiar în regiunea în infraroșu a spectrului și care sunt, prin urmare, sensibile la o lungime de undă gamă largă. există următoarea caracteristică a intensității curentului are un maxim ascuțit pentru o anumită zonă spectrală, scăzând rapid pe ambele părți selective. sau selectiv. efect fotoelectric. Fig. 32.8). Selectivitatea efectelor fotoelectrice este efecte de rezonanță foarte similare. Are loc ca și în cazul în care electronii din metal au o perioadă de oscilație intrinsecă. și ca frecvența apropierea luminii interesant pentru amplitudinea oscilațiilor de frecvență naturală a electronilor crește și depăși funcția de lucru. [C.644]
Dacă suprafața de metal ușor este în măsură să dobândească o energie de electroni de fotoni N (t. E. Ener] uw MNU), atunci trebuie să ne așteptăm reducerea aparentă în timpii de la limita de frecvență N (prejudecată prag fotoelectric spre lungimi de undă mai). Observarea efectului fotoelectric al frontierei roșu. Este nevoie, după cum vom vedea, o intensitate a luminii imens. lung împiedicat încălzirea puternică a metalului, ceea ce duce la emisie thermionic), pentru care un chenar roșu. desigur. [C.646]
De la intersecția liniei / z = / (v) cu axa x (0 = 7,3), pentru a determina valoarea minimă a VO luminii incidente = Do sub care (cu 7.o v) se observă efectul fotoelectric. Această frecvență sau corespunzătoare lungimii de undă Yao caracterizează pragul fotoelectric (tab. 26.1). [C.161]
Importanta are caracteristica spectrală a fotocatodul, t. E. Dependența sensibilitatea spectrală a luminii la caracteristicile spectrale de lungimi de undă J. experimentale pentru unele metale pure sunt prezentate în Fig. 26.7. Se poate observa că, începând cu un chenar roșu. l cu scăderea sensibilității creștere apare fotocatodic. La grupa de metal alcalin și aliajele lor, precum și în fotocatozii complexe (de exemplu, antimoniu și oxigen - tsezievogo cesiu) pentru care granița roșie se află în regiunile infraroșii vizibile și departe, chiar și prin urmare sunt sensibile la o lungime de undă gamă largă. Caracteristicile spectrale are un aspect diferit. Dezvăluie un vârf ascuțit într-o anumită regiune a spectrului (Fig. 26.8). Aceasta se numește un efect fotoelectric selectiv sau selectiv. O explicație completă a acestui fenomen este dată de teoria cuantică modernă. [C.162]
În primul rând, nu a fost clar de ce apariția fotocurentului nu depinde de intensitatea luminii. dar mult depinde de frecvența. Sa constatat că pentru fiecare material are frecvența caracteristică - așa-numita marginea roșie a PhotoEffect. Dacă frecvența luminii luminoase catod deasupra pragului fotoelectric pentru catod. fotocurentul a fost observată la practic orice intensitate a luminii a apărut imediat după început iluminarea catodului. și puterea fotocurentului este proporțională cu intensitatea luminii. În cazul în care frecvența luminii a fost sub pragul fotoelectric, fotocurentul nu a aparut, indiferent de cât de mult timp a mers cu catod de iluminat, și nu contează cât de mult a crescut intensitatea luminii. [C.48]
În cazul în care energia fotonica este mai mică decât valoarea. prag fotoelectric corespunzător wo, randamentul cuantic al V este zero (EFS CPC nu a fost observată). Atunci când energia fotonica este mai mare decât valoarea specificată. efectul fotoelectric are loc cu randamentul cuantic crește rapid odată cu creșterea tm. La o anumită valoare a energiei fotonilor fib) Valoarea F trece printr-un maxim și începe za- [c.161]
Acum, efectul fotoelectric poate fi observată pentru chenar roșu. relație opredelyae.moy (2.3.9), m. e., la frecvențe mai puțin (i> a = Aj%. Frecvența inferioară limitei de frecvență este acum determinată de efectul fotoelectric [c.229]
Funcția de lucru este diferit pentru diferite metale și este în mod tipic câteva electron-volți. De exemplu, efectul fotoelectric margine roșie (în lungimi de undă) este egală cu potasiu. sodiu și cupru 551 543 și 277 nm, care corespunde funcției de lucru de 2,25 eV, 2,28 și 4,48. Timpul de întârziere a efectului fotoelectric bazat pe declarațiile prezentate de timp egală cu suprafața metalică a electronilor, după o coliziune cu un foton, t. E. Foarte mici, și este în acord cu experimentul. În cazul în care efectul fotoelectric a fost explicată prin acumularea treptată a electronilor de către câmpul electric al undei, timpul de întârziere ar fi extrem de mare. Pentru a depăși forțele care îl țin într-un metal, electronul trebuie să acumuleze energie egală cu funcția de lucru A. În cazul în care densitatea medie a fluxului de lumină de electroni de energie val 1 nu poate scăpa de metal. Aceasta înseamnă că există o frecvență minimă a radiației a) n => 4 / ft, la care efectul fotoelectric este încă posibilă. La frecvențe mai mici (CCA). efectul fotoelectric nu se observă. Noi vedem că ecuația lui Einstein (9.40) explică imediat existența pragului fotoelectric. Pentru diferite funcții de lucru a metalelor A și, prin urmare, limitarea frecventa o), p au valori diferite. În plus, funcția de lucru este afectată în mod substanțial de starea și curățenia suprafeței metalului, în special prezența filmului de gaz adsorbit. Pentru cele mai multe metale, marginea roșie a conturilor de efect fotoelectric pentru regiunea ultraviolet a spectrului (în experimentele cu placa de zinc Stoletova iluminat efect fotoelectric a fost pierdut în tranziția de la ultraviolet la lumină vizibilă). Numai metalele alcaline pătrunde în marginea roșie a regiunii de lumină vizibilă. Prin urmare, ele sunt folosite pentru a acoperi suprafața fotocatod la fotocelule. [C.458]
O gamă mai largă de sensibilitate spectrală a detectoarelor de radiație fotoelectrice sunt caracterizate pe baza efectului fotoelectric intern în semiconductori. Absorbția unui foton cu o energie mai mare decât intervalul de energie dintre banda de valență umplut și banda de conducție liberă conduce la formarea unei perechi de purtători de sarcină neechilibru - electroni și goluri. Marginea roșie a efectului fotoelectric intern este determinată de un bandgap. Aceasta depinde de materialul semiconductor, și poate consta în lungimi de undă mult mai lungi. decât receptoarele cu un efect fotoelectric extern. [C.465]
Multiphoton efect fotoelectric duce la dispariția pragului fotoelectric definit de (15.20a) și reprofilarea acesteia la lungimi de undă mai lungi de unde electromagnetice ale scalei. Acest lucru este de înțeles, deoarece în exemplul -photon multiphoton, efectul fotoelectric, în partea stângă a expresiei (15,19) va prezenta nici o energie este una, și n cuante. În special, în cazul în care energia tuturor fotonilor absorbite sunt egale, atunci pentru starea PhotoEffect n-foton (15,20) are forma A = unde / r w 1 - o singura energie foton. Apoi v, j n = Alhit = h uH / hn, T. E. Krasnaya frontieră. exprimate în frecvențe, în acest caz, ar fi de n ori mai mic decât efectul fotoelectric-un singur foton. [C.345]
Astfel, în cazul în care frecvența de iluminare a metalului ușor (sau mai mici), atunci w = O, r. E. Electronii nu ies din metal, chiar dacă există un câmp de accelerare. Prin urmare, a constatat, astfel, frecvență Guo (sau lungimea de undă de box Utilizator = s / w corespunzătoare) se numește frontiera pph / io / Sing (efectul fotoelectric limita de roșu). Acesta se află în lungimile de undă mai lungi. decât metalul electro-pozitiv, adică. e. cu atât mai ușor cedeaza electroni sale. Deci, de exemplu, limita de metal alcalin se află în regiunea de lumină vizibilă, în timp ce pentru cele mai multe alte metale este în ultraviolet. Trebuie remarcat, de asemenea, că prezența 1esey priu, de exemplu, gazele dizolvate în metal, de multe ori foarte mult facilitează ieșirea de electroni care se deplasează în zona de frontieră de lungimi de undă lungi. Este prezentat mai jos. chenar roșu pentru mai multe posibile metale pure [c.640]
Spectroscopia în domeniul infraroșu nu poate fi produsă de fotocelule de vid si PMT pentru motivul că ency- u1ennye fotocatozii au o margine roșie nu mai mare de 1100 nm. Cu toate acestea, acum suntem materiale care ajuta să se mute la 3-4 microni cunoscute. Prin urmare, în regiunea infraroșu a celulelor solare sunt folosite, de lucru pe baza efectului fotoelectric intern. Aceasta ar trebui să includă uncooled fotoconductoare pe bază 1p5, PbSe și PbS, care poate fi utilizat la 6 microni adâncime și răcit Fotorezistul bazat pe germaniu, dopate cu aur, zinc, cupru și alte metale utile la 40 microni. [C.652]
Aceasta este ecuația celebrul Einstein pentru efectul fotoelectric. În sine, este foarte simplu, lucru care este neobișnuit pentru începutul fizicii secolului XX, care este încorporată în această ecuație. Este ușor de văzut că Einstein a propus o ecuație simplă, în mod exhaustiv a explicat toate regulile menționate mai sus efectul fotoelectric, care ar putea fi explicate pe electrodinamică clasice. Din (2.3.8) rezultă, în special, expresia pentru marginea roșie a-foto zfekta NEO [c.50]