stabilind procesele de magnetizare care au loc în insula sub acțiunea externă. magnet. câmp. Diamagnetice NV constă în apariția de inducție microscopice. curenți crearea de magnetizare. îndreptate împotriva ext. magnet. câmp. Orientarea paramagnetic apare fluctuantă aleator momentelor magnetice ale atomilor sau ionilor în direcția câmpului. Energia pe sistemul magnetic. momente trecut Christie. un grilaj-wa și procesul N. caracterizat prin relaxarea spin-zăbrele.
Mai multe procese complexe au loc în timpul magnetizarea unui feromagnet. Într-o stare de demagnetizare completă a feromagnetic. probă constă dintr-un număr mare de domenii, fiecare dintre care este magnetizat la saturație, dar vectori magnetizare lor Js îndreptate, astfel încât momentul magnetic rezultant al probei M = SiJsi = 0. Este N. domeniu reorientarea vectorului magnetizare către câmpul aplicat; include procese offset, rotația și paraprocess.
Procesul multidomeniu prejudecată feromagnetic este de a muta granițele dintre domenii; volum vectori de domeniu JS-ryh pentru a forma cel mai mic unghi cu direcția de magn tensiune. câmp H, crește în detrimentul domeniilor învecinate energetice orientare mai puțin favorabilă în raport cu câmpul Js. Când tura limitele domeniului poate schimba forma, dimensiunea, și propriul său. energie. Acești factori, în unele cazuri, să contribuie la, alții împiedică procesul de deplasare. De obicei, întârziere de compensare (u N) are loc la o întâlnire cu SUCCESIUNEA domeniu graniță neomogenități structura feromagnet (atomi de impuritate, luxații, microfisuri, etc.). Pentru a relua bias din nou trebuie să se schimbe H (a-ru rate sau presiune).
Procedeul constă în inversarea rotație vectorii Js direcția câmpului H. Motivul pentru posibila întârziere sau accelerare a yavl procesul de rotație. anizotropie magnetic feromagnetice (vectori de domeniu originale dirijate de-a lungul axelor de magnetizare ușoară, este, în general, nu coincide cu direcția N). La coincidență deplină cu direcția H Js realizată t. N. saturație magnetică tehnică. egală cu cantitatea Js feromagnet la acest tempo-re.
Paraprocess în cele mai multe cazuri, oferă o foarte mică creștere a magnetizării, astfel încât N. feromagneți este determinată în DOS. procesele de deplasare și de rotație.
În cazul în care feromagnet. într-o stare de demagnetizare completă (J = 0), magnetizată într-o creștere lentă și monoton domeniu. apoi dependența rezultată J (H) este numit. prima curbă (inițial) N. (vezi. curba de magnetizare). Această curbă este de obicei împărțită în cinci regiuni (Fig. 1, A și B). Plot I - zona de intrare, sau reversibil, magnetizare, unde J = HAC. În acest domeniu, continuați Ch. arr. Procese de deplasare elastică a limitelor domeniului (atunci când bara. Susceptibilitate magnetică inițială Ca). Plot II (regiunea Rayleigh) se caracterizează printr-o dependență pătratică J H (în această regiune c. Crește liniar cu H). Regiunea Rayleigh N. realizată prin procesele de deplasare, ca reversibilă, dependentă liniar de H și ireversibil depinde quadratically pe H (cm. Rayleigh magnetizare).
Fig. 1. o - primă curbă de magnetizare; 6 - schematic. Imagine a proceselor de magnetizare într-un material feromagnetic multidomeniu.
DOMENIUL Naib. permeabilitățile (III), se caracterizează printr-o creștere rapidă a J, asociat cu limite de deplasare interdomenii ireversibile. N. se produce la acest site sare (a se vedea. Efectul Barkhausen). În abordarea saturării (IV) est. rolul jucat de procesul de rotație. Plot V - regiunea paraprocess.
Fig. 2. Curba de magnetizare anhysteretic: teoretic (1) și experimental (2). Pentru comparație, prima curbă de magnetizare (3). Panta curbei (2) este cauzată de neomogenități de material (goluri, crăpături, și așa mai departe. P.) Pentru un câmp de demagnetizare intern format-ryh.
În cazul în care, după atingerea stării de magneziu. saturație Js (în câmpul Hs) se începe reducerea H, care va scădea și J, dar într-o curbă situată deasupra curbei primei magnetizării (magn. histerezis). Efectul histerezis și Navier-Stokes aceasta creștere dificilă J cu teren în creștere, în absența unei valori histerezis J deja în câmpurile slabe se apropie Js, Js diferit de suma datorată procesului de rotație.
Fig. 3. Curbele de magnetizare feromagnetice. mostre dec. Lungimea și forma: 1 - toroid; 2 - un eșantion lung, subțire; 3 - proba scurt, gros; ext Nrazm-. câmp demagnetizare în funcție de forma de probă.
Contribuția proceselor de compensare și de rotație în feromagnet magnetizare rezultată. eșantion la diferite secțiuni ale curbei de magnetizare depinde de textura magnetică, prezența defectelor cristae. forma latice a probei și altele. factori. Un impact semnificativ asupra cursului eșantionului formează o proprietate din cauza curbei de acțiune. magnet. probă de teren (factorul de demagnetizare, Fig. 3).
- un set de procese care au loc în materialele magnetice sub acțiunea unui magnet. și câmpurile H conduc la o creștere a M magnetizare (sau B inducție magnetică) material. Sau fero-ferrimagn. materiale sunt trei mecanisme H. mișcătoare granițele dintre magnet. domenii, vectorul de rotație al namagpichennosti spontane Ms și paraprocess.
În starea demagnetizat este rupt în jos, în feromagnet Dep. regiune - domeniile din cadrul materialului k-ryh magnetizați la saturație de-a lungul uneia dintre axele de magnetizare ușoară. Din cauza decembrie orientarea magnetizării în domeniile momentului magnetic total al probei este zero. Sub influența externă. magnet. câmp este o zonă de creștere în ryh la-Ms este Naim. unghiuri cu direcția câmpului în detrimentul domeniilor învecinate. Această creștere se realizează prin deplasarea pereților domeniului (pereți domeniu). După încheierea procesului de deplasare în fiecare cip rămâne doar un singur domeniu, magnetizarea la- cel mai apropiat orientată pe direcția axei câmpului ușor H. H. merge mai departe prin rotirea vectorilor de direcție Ms Magn. câmp. La finalizarea procesului de rotație în eșantion se realizează tehnic magnetizare de saturație magnetică și creștere poate avea loc numai la CESS parapro cheltuieli - creșterea magnetizarea de saturație în sine suprimarea magn datorată. domeniul vibrațiilor termice ale magneziu elementar. momente de substanțe.
Dependența M (H), sau B (H), furnizate sub formă de f-l, grafice sau tabele numite. Curba de magnetizare. Dacă se cunoaște curba M (H), conversia simplă poate fi obținută și curba B (H), și vice-versa. În funcție de tip M (H) este magn determinată. proprietățile materialului, condițiile de măsurare (presiune. ritm-pa, comportarea câmpului magnet.), forma eșantionului, magneziu său. preistorie. H. Cele mai importante tipuri de curbe sunt după cum urmează.
I. Curba primei (inițial) magnetizarea (CIT) este obținut prin H. ferro- sau ferimagnetic stare complet demagnetized de creștere de la zero magn monoton. câmp, cu direcția din urmă în raport cu corpul magnetizabil rămâne neschimbat. La KPN poate aloca cinci loturi, fiecare dintre care predomină determinat. Mecanism H. Land 1 (. Fig) corespunde deplasării reversibil (elastic) a limitelor domeniului: Aici M = H, unde - început. susceptibilitatea magnetică. În tip Rayleigh (2) să aibă loc odată cu deplasarea reversibilă și ireversibilă, iar dependența M (H) sunt pătratice (vezi. Rayleigh legea magnetizare-Chivanov).
Curba de magnetizare inițiale (a) și curba de magnetizare-histerezis liberă (b).
porțiunea abruptă Naib CPN (3) corespunde la max. susceptibilitatea și este asociată cu deplasarea ireversibilă a limitelor domeniului. În abordarea saturării (4) est. Dna proces de rotație rol în direcția câmpului de magnetizare. În final, secțiunea 5 este caracterizată de o creștere slabă și magnetizarea corespunde paraprocess.
II. Când variația ciclică a magnetului. câmp între valorile extreme ale H1 și H2 curbele M (H), în primul rând o schimbare oarecum de la un ciclu la altul (a se vedea. cazare Magnetic), dar devin treptat stabil. Ei au sunat. Curbele ciclice ne-remagnichivaniya sau bucle histerezis magnetice. Atunci când H1 = bucla histerezis -H2 este simetrică, în alte cazuri - este asimetric. Bucla de histerezis mai simetric este numit. limitarea și este o caracteristică importantă a materialelor magnetice.
III. -Hysteresis liber curba (ideală) H. ilustrează relația M (H) pentru condiții, cum la- pentru fiecare valoare H sunt Naib. stabil, adică. e. au Naim. energie liberă. Aceste stări pot fi obținute prin impunerea la post. câmp H AC. magnet. câmp la zero cu scăderea amplitudinii.
IV. Basic (comutare) curba H.- Geom. loc topuri bucle histerezis simetrice. Rezumat și curbele de histerezis liberă H., spre deosebire de CIT, înregistra numai mag dumneavoastră preferat. de stat, fără a prezenta procesele actuale H.
Dacă valorile M și H. aparțin unuia și aceluiași element al volumului, curbele M (H) nu depinde de mărimea și forma probei și curbele sunt H. acest material. În practică, de cele mai multe ori nu se face cu adevărata valoare H în eșantion, precum și cu tensiuni externe. magnet. câmp H e. Curbe M (H e) se numește. curbe și magnetizare a corpului și depind de forma acesteia. In cazuri simple, cunoscând factorul de demagnetizare a corpului poate fi al curbelor M (H e) pentru a se obține curbele M (H).
Lit:. Preobrazhenskii Bishard A. E. G. Materiale magnetice și elemente. 3rd ed. M. 1986; Wonsam-cer SV magnetism, M. 1971. A. Ermolenko.